“自发辐*”造句,怎么用自发辐*造句
利用谐振展开和矩阵求逆的方法数值计算了自发辐*谱。
本文计算了在平衡自场、线*摆动器场和轴向磁场作用下的电子轨道,并由此求得有线*摆动器的自由电子激光器的自发辐*和受激辐*。
同样不利的事实是,自发辐*引起的饱和减少了入*信号所能获得的增益。
导出了这种新型摇摆场结构自由电子激光高次谐波的自发辐*功率密度和小信号增益公式以及电子与辐*场的耦合系数的表达式
等离子体受激原子返回基态时自发辐*出紫外光,激发灯泡内壁的荧光粉而使之发出可见光。
本文用格林函数法,计算了螺旋磁场自由电子激光中单脉冲电子注的自发辐*;
一百本文采用量子回归定理和傅里叶变换,研究了一个现实系统的自发辐*的相干控制。
二百通过应用这种机制,在存在自发辐*的情况下,可以有效地抑制退相干
实测了神光装置中激光系统末级输出能量、激光系统前部和中部定点发*能量及激光系统放大的自发辐*能量。
本文从一个复杂的能级系统出发,考虑到波尔兹曼热平衡分布,推导出自发辐*寿命与温度关系的数学解析表示式。
本文对二维摆动磁场自由电子激光的自发辐*频谱进行了理论分析【www】,并对分析结果进行了数值计算
通过数值计算,结果表明,随着激光场的拉比频率与微波场的拉比频率比值的减小,自发辐*谱由五峰结构演化为两条超窄线。
各向同*PBG中,自发辐*谱出现了暗线和窄的自发辐*线。
结果表明,电子注的有限长度会引起自发辐*光脉冲的自干涉现象。
同样不利的事实是,自发辐*引起的饱和减少了入*信号所能获得的增益
导出了这种新型摇摆场结构自由电子激光高次谐波的自发辐*功率密度和小信号增益公式。以及电子与辐*场的耦合系数的表达式。
二百通过应用这种机制,在存在自发辐*的情况下,可以有效地抑制退相干。
在原子的自发辐*过程中,其偶极矩的期待值总是零,但偶极矩的涨落恒等于一个不为零的常量,因此原子的自发辐*是由真空起伏导致偶极矩的涨落引起的。
本文对二维摆动磁场自由电子激光的自发辐*频谱进行了理论分析,并对分析结果进行了数值计算
将总红外辐*分解为自发辐*和反*辐*两部分,分别给出了计算自发辐*强度和反*辐*强度的计算式。
利用谐振展开和矩阵求逆的方法数值计算了自发辐*谱
研究结果表明:当发光原子远离界面时,原子自发辐*速率呈现衰减的周期振荡现象。
在自发辐*暗线里,我们除计算了不同模密度对暗线的影响之外,发现了初始的原子布居会使暗线发生移动的现象。
利用矩形波导模型求出波导模式、放大自发辐*阈值、放大自发辐*的近场及远场光强分布。
闭合轨道理论对原子自发辐*速率给出了一种更加简明合理的解释。
驱动场的强度和入*位相也能控制光子晶体中三能级原子的自发辐*
此外,模型计算的结果还肯定了原先定*的解释,高能级的自发辐*和激光跃迁对亚稳态的布居也是非常重要的一个过程。
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“缬更昔洛韦”造句,怎么用缬更昔洛韦造句
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